乔丹–维格纳变换

Jordan–Wigner 变换可用于将自旋算符映射到费米子的产生和湮灭算符。一维晶格模型由 Pascual Jordan 与 Eugene Wigner 提出，当前亦得到二维模型的类似变换。 通过把自旋算符变换为费米子的产生湮灭算符，继而在费米子基矢中作对角化，Jordan–Wigner 变换经常用于精确求解 1D 自旋链，例如伊辛模型和 XY 模型。

此变换证明一维空间至少在有些情况下， 自旋-1/2 粒子与费米子不可区别。

自旋与费米子类比

接下来证明如何从一维自旋-1/2粒子构成的自旋链映射到费米子.

将自旋-1/2泡利算符作用到1D链的上的第j个晶座，$\sigma _{j}^{+},\sigma _{j}^{-},\sigma _{j}^{z}$. 选取 反对易算符 $\sigma _{j}^{+}$ and $\sigma _{j}^{-}$, 可以发现 $\{\sigma _{j}^{+},\sigma _{j}^{-}\}=1$, 这些可从费米子的产生湮灭算符中得到。我们可以尝试，

$\sigma _{j}^{+}=(\sigma _{j}^{x}+i\sigma _{j}^{y})/2=f_{j}^{\dagger }$

$\sigma _{j}^{-}=(\sigma _{j}^{x}-i\sigma _{j}^{y})/2=f_{j}$

$\sigma _{j}^{z}=2f_{j}^{\dagger }f_{j}-1.$

这样，可以得到同晶格上费米子关系 $\{f_{j}^{\dagger },f_{j}\}=1$, 但对不同的晶格，有关系 $[f_{j}^{\dagger },f_{k}]=0$, 其中 $j\neq k$, 如此不同晶格上的自旋的对易关系不同于反对易的费米子。人们必须弥补这个问题。

Jordan–Wigner 变换

能够恢复从自旋算符到真正费米子对易关系的变换于1928由 Jordan 和 Wigner 提出。此为 Klein 变换的特殊情况。考虑费米子链，定义一组新算符

$a_{j}^{\dagger }=e^{+i\pi \sum _{k=1}^{j-1}f_{k}^{\dagger }f_{k}}f_{j}^{\dagger }$

$a_{j}=e^{-i\pi \sum _{k=1}^{j-1}f_{k}^{\dagger }f_{k}}f_{j}$

$a_{j}^{\dagger }a_{j}-{\frac {1}{2}}=f_{j}^{\dagger }f_{j}-{\frac {1}{2}}.$

与之前的定义相差一个相 $e^{\pm i\pi \sum _{k=1}^{j-1}f_{k}^{\dagger }f_{k}}$。此相与场模 $k=1,\ldots ,j-1$ 下占据的费米子数有关。如果占有模数为偶，此相等于 $+1$； 占有模数为奇，相为 $-1$。表示为

$e^{\pm i\pi \sum _{k=1}^{j-1}f_{k}^{\dagger }f_{k}}=\prod _{k=1}^{j-1}e^{\pm i\pi f_{k}^{\dagger }f_{k}}=\prod _{k=1}^{j-1}(1-2f_{k}^{\dagger }f_{k}).$

最后一个等式使用了 $f_{k}^{\dagger }f_{k}=0,1.$

这样，变换后的自旋算符具有正确的费米子对易关系

$\{a_{i}^{\dagger },a_{j}\}=\delta _{i,j},\{a_{i}^{\dagger },a_{j}^{\dagger }\}=0,\{a_{i},a_{j}\}=0.$

逆变换为

$a_{j}^{\dagger }=e^{+i\pi \sum _{k=1}^{j-1}a_{k}^{\dagger }a_{k}}\sigma _{j}^{+}$

$a_{j}=e^{-i\pi \sum _{k=1}^{j-1}a_{k}^{\dagger }a_{k}}\sigma _{j}^{-}$

$a_{j}^{\dagger }a_{j}=\sigma _{j}^{z}+{\frac {1}{2}}.$

另见

• Klein transformation
• S-duality
• Michael Nielsen: Notes on Jordan-Wigner Transformation（页面存档备份，存于互联网档案馆）